根據(jù)波紋管的工作條件和對(duì)它的技術(shù)要求，極限應(yīng)力可以是屈服極限或彈性極限，也可以是波紋管失穩(wěn)時(shí)的臨界應(yīng)力，或者是疲勞極限等。在某些結(jié)構(gòu)中，波紋管的應(yīng)力可以超過(guò)其彈性極限。
　　在計(jì)算波紋管的強(qiáng)度之前，必須了解波紋管管壁中的應(yīng)力是如何分布的。如果波紋管在集中力載荷或壓力載荷作用下產(chǎn)生同樣位移的話(huà)，則應(yīng)力分布的特性以及應(yīng)力的數(shù)值都大致相同。在這兩種場(chǎng)合下，經(jīng)向彎曲應(yīng)力是可以算出的。經(jīng)向薄膜應(yīng)力在所有各點(diǎn)上都很小；而周向薄膜應(yīng)力則通常在波紋的極值截面上達(dá)到最大值。這些規(guī)律不僅在自由位移的情況下是正確的，而且在波紋管承受軸對(duì)稱(chēng)載荷的其他情況下也大都是正確的。在波紋管受力或壓力而拉伸時(shí)，波紋軸截面變形的大概情況如下：在兩個(gè)圓環(huán)部分，由于軸截面曲率的減小產(chǎn)生了經(jīng)向彎曲應(yīng)力，內(nèi)外表面各點(diǎn)的應(yīng)力符號(hào)表示是按內(nèi)表面做出的。在谷部的各點(diǎn)發(fā)生移動(dòng)后，遠(yuǎn)離了波紋管的軸線(xiàn)，所以在這個(gè)部分產(chǎn)生的周向拉伸應(yīng)力大于零；而在峰部的各點(diǎn)則向著波紋管的軸線(xiàn)移動(dòng)，所以這里的周向拉伸應(yīng)力小于零；如果壁厚很小，那么彎曲應(yīng)力的極值移向環(huán)殼與平板的連接處。
　　當(dāng)波紋管承受內(nèi)壓和集中力時(shí)，波紋管底部的位移等于零。在這種情況下，最大經(jīng)向彎曲應(yīng)力出現(xiàn)在環(huán)殼部分以及平板部分的中間。